(Earthquake Administration of Yunnan Province,Kunming 650224,Yunnan,China)
Wenchuan earthquake sequence; characteristic parameter of aftershock; Coulomb stress
备注
通过研究汶川8.0级地震余震序列,发现该序列的b值和p值在空间上的分布有差异性显示,从静态库仑应力的观点分析得出:静态库仑应力变化和b值正相关,和p值负相关。
Within an aftershock sequence,the characteristic parameters of the sequence remarkably change with time and space. However,the reason for the change is not clear at present. The characteristic parameters of the Wenchuan earthquake sequence,b value and p value,differ in space significantly. We try to explain the difference from the angle of static Coulomb stress,and find that the static Coulomb stress change is in positive correlation with b value,but in negative correlation with p value at the location deviated from the fracture plane.
引言
G-R关系(Gutenberg,1944)和Omori公式(Utsu等,1995)作为两个被普遍接受的用来描述余震活动规律的关系式,分别陈述了余震在强度和时间上的分布。地震活动序列的参数b值指出了大小地震之间的比例关系,p值则用来表示余震发生率随时间的衰减速率。实验室研究及观测表明,介质的非均匀程度、加载应力场以及温度场等因素都有可能影响地震活动的b值和p值。高的b值和p值可能意味着高的介质非均匀性或者裂隙密度(Mogi,1962); 加载剪切应力或者有效应力的增加会导致b值和p值的减少(Urbancic等,1992)。Abercrombie(1995)认为在走滑断层区,由于加载应力随深度的增加b值和p值降低。Schorlemmer等(2005)发现对于正断层(NR)型、逆冲断层(TH)型、走滑断层(SS)型三种类型地震,正断层地震的b值最大,而逆冲断层地震的b值最小。他认为这和断层的应力状态有关。因为对于给定垂直应力σv,三类断层的平均应力满足σ^-TH>σ^-SS>σ^-NR。余震序列的p值一般介于0.9~1.8之间(Utsu,1961,1969)。Kisslinger等(1991)通过研究南加州地震序列发现南加州地区余震的p值在0.7~1.8之间,这些p值和地面热流值存在正相关性。一些研究表明,p值还和断层强度的非均匀程度有关(Davis等,1991; Mikumo等,1979)。
上面这些研究在分析余震序列时都是把一个地震序列作为一个整体来看。最近几年,为了分析余震区的地震危险性,一些地震学者把注意力转向余震序列特征参数的精细结构,尤其是b值和p值在余震区的空间分布(Wiemer等,1999,2002; Gerstenberg,2003)。余震序列的b值和p值在空间和时间上并不是恒定不变的,把余震序列作为一个整体来研究可能会丢失一些有用的信息。造成余震序列特征参数这种变化的内在物理机制目前还没有被完全了解。
主震触发余震,余震b值在发震断层上的分布与主震滑动分布有关(Wiemer,1999)。已经证明,静态库仑应力能够影响余震在空间上的分布(Stein,1999; Kilb等,2002)。Dieterich(1994)从速率状态断层模型出发,给出用应力变化解释Omori公式的理论推导。因此,我们认为,有可能用库仑应力来解释余震特征参数在空间分布上的差异。
1 理论方法
一个地震发生后,能够引起周围应力场重新分布。把以前发生的地震在一个已知断层上引起的静态库仑应力变化(Stein,1999)定义为
ΔCFS=Δτ-μ(Δσ-Δp).(1)
其中,Δτ和Δσ分别为地震在已知断层上引起的剪切应力(沿滑动方向为正)和压应力(压为正)变化,Δp为空隙流体压力,μ是断层摩擦系数。计算时,一般取Δp∝Δσ,则
ΔCFS=Δτ-μ'Δσ.(2)
其中将μ'称作视摩擦系数。
因此,为了计算静态库仑应力,需要知道:(1)引起应力扰动的地震震源参数;(2)视摩擦系数;(3)应力扰动投影面(接收断层)的滑动性质。汶川地震发生后,中国地震局地球物理研究所迅速给出了该次地震的震源参数及震源机制解(表1)。节面I为发震断层,破裂长度、宽度和破裂面上平均滑动量可用经验公式(Well等,1994)换算。视摩擦系数μ'=0.4(Kilb等,2002),在0.1~0.8范围内,视摩擦系数对我们的结论并没有影响。如果只求已知破裂面所受到的静态库仑应力,问题就比较简单,取破裂面的滑动性质即可。但是,余震区发生了大量余震,不可能给出每个余震的破裂面。而且,余震的破裂面并不是同一的。从库仑应力触发观点研究余震时,有的研究人员取最佳破裂面作为接受破裂面(King等,1994),有的则认为应该取余震破裂机制的优势方向(Kilb等,2002)。在我们的研究时段(主震发生后一个月)内,余震主要发生在沿主震破裂的一个狭窄的范围内,因此,可以假定余震破裂机制的优势方向与主震破裂机制一致。
应用最大似然法计算b值、p值以及它们的方差(Wiemier等,2001)。Wiemer等(1991)为了检验b值、p值空间分布差异的显著性,应用Utsu检验b值,两个样本来自于同一分布的概率为
P=exp(-dA-2).(3)
式中dA=-(N1+N2)ln(N1+N2)+N1ln(N1+N2b1/b2)+N2ln(N1b2/b2+N2)-1。当P≤5%时,认为两个样本之间的差异显著,也就是说,这两个样本不属于同一分布。应用Z来检验p值
Z=(p1-p2)/((σ21/N1+σ22/N2)1/2).(4)
当│Z│≥1.96时,认为两个样本之间的差异显著。
为了检验余震活动参数与静态库仑应力之间是否存在相关性,我们把余震区域分割成0.1°×0.1°的空间网格。取160个距格点最近的事件参与计算格点处的b值和p值。同时,还限定了参与计算的事件与格点的最长距离,如果落在格点周围25 km内的事件数少于160个,则该格点不参与计算。计算静态库仑应力变化时,选取5 km深度平面作为计算平面。断层附近的库仑破裂应力往往呈现较大的变化,但并不是库仑应力变化的真实反映。为了避免断层附近库仑破裂应力变化的起伏对分析的影响,我们只考虑库仑应力绝对值小于8 bar的区域。
2 数据
2008年5月12日,四川省汶川县发生了MS8.0特大地震。此次地震以逆冲为主,兼少量右旋走滑分量(陈运泰等,2008)。断层走向为SSW,具体参数见表1。利用Well等(1994)的经验公式计算得到汶川地震的破裂长度和宽度分别为286 km和44 km。在汶川地震破裂面(280×45)km2上的一块区域,释放了此次地震95%以上的能量(陈运泰等,2008)。我们选取主震发生后1.5天至6月13日期间发生的余震进行研究。完整性震级取3.0(图1)。
注:发震时刻、震中位置、震级的结果来自中国地震局地球物理研究所(IGP-CEA)。节面I为破裂面。我们用IGP-CEA提供的汶川地震震源机制计算静态库仑应力变化。
3 结果与讨论
3.1 b值、p值的空间差异性参与计算格点的b值的取值范围在0.72~1.17之间,如图2a,数字代表b值。带边框的数字表示该格点处的静态库仑应力变化的绝对值小于8 bar。b值的最大值(1.2)出现在破裂末端的正应力区,最小值(0.7)位于(31.3°N,103.3°E)附近。图2b给出静态库仑应力变化分布与p
3.2 引起p值和b值空间分布差异的原因从上文分析可以看出,余震区地震活动参数的空间差异确实存在,因此,不能忽视余震特征参数在空间上的变化。图5a显示b值和静态库仑应力变化呈正相关。造成b值变化的原因主要有:(1)b值的空间分布和加载应力及介质均匀程度呈逆相关特性(Mogi,1962; Schorlemmer等,2005);(2)破裂面上,滑动位移大的区域b值较小。这是由于破裂过程中,这些区域释放了更多的加载应力,从另一角度考虑,破裂过程中滑动位移大的区域破裂程度高,裂隙长度较短,有利于小地震的发生(Wiemer等,1999)。本文研究破裂面外的地震活动性参数与静态库仑应力变化的关系,取│ΔCFS│≤8 bar,排除了破裂面周边10 km左右的范围,b值和静态库仑应力变化存在正相关性。汶川地震破裂开始以逆冲为主,后逐渐发展为以走滑为主。最小b值(图2a中B点)和最大b值(图2a中A点)分别位于逆冲和走滑区段附近。给定垂直方向应力,逆冲断层受到的平均应力较大,从而导致逆冲类型地震有较小的b值(Schorlemmer等,2005)。这可以解释A、B两点b值的差异。然而,这却不能解释汶川地震破裂东北末端的b值差异。如何解释b值和静态库仑应力变化之间的正相关性?我们可以假设破裂面周边的余震区存在无数小裂隙,而且这些裂隙也接近于发生位错。正的静态库仑应力变化将会促进这些裂隙错动,反之,则抑制其错动。从而导致正的静态库仑应力变化区小地震发生数增多,b值变大。针对本文的研究,尽管不能排除介质均匀程度对b值的影响,但也不能由此否定静态库仑应力变化对b值的作用。
和洋脊转换带相比,俯冲带有较低的p值。Davis等(1991)认为这是由于俯冲带断层强度高所致。然而,热流和p值的正相关(Kisslinger等,1991)却不能解释这类差异。汶川地震余震区在逆冲段附近有较高的p值,而在走滑段末端p值较低(图2b)。逆冲断层强度高于走滑段的断层强度,按Davis等(1991)考虑,逆冲段附近的p值应低于走滑段末端的p值,而此次地震事实却并非如此。Kisslinger等(1991)的模型可以解释汶川地震的p值分布:汶川地震余震区最大位错与主要能量都发生在逆冲段附近,如果假定断层滑动产生的摩擦热量能够影响p值分布,摩擦热量集中在高位移区引起余震衰减加快。可以看出,影响地震活动性参数分布的因素不是唯一的,而且,每类影响因素只部分解释了客观现实。Dieterich(1994)基于速率—状态断层模型,用应力变化解释了余震发生率随时间衰减的现象。因此,我们猜测,大地震发生后,余震序列内部特征参数的时空变化有可能和静态库仑应力变化有关。图5b显示p值和静态库仑应力变化呈负相关。库仑应力变化如何影响p值?正库仑应力变化增加了满足位错滑动条件的裂隙数目,但由于延迟效应,这些增加的裂隙并不是马上就发生错动,而是随时间的进行逐渐发生,反映在地震滑动性参数上就是p值减小。
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